Las líneas de campo eléctrico son abiertas, las del magnético, cerradas. El campo electrostático es conservativo, el magnetostático no. El campo magnético responde a la regla de la mano derecha respecto de la corriente fuente, el eléctrico es radial desde la carga fuente. Una variación temporal de campo eléctrico (bien porque se mueva la carga o por otra razón) produce un campo magnético (no magnetostático). Una variación temporal de campo magnético produce un campo eléctrico (no electrostático).

Oersted encontró que el paso de corriente producía un campo magnético. En busca de la reciprocidad, Faraday se preguntó si lo contrario sería cierto, es decir, si un campo magnético produciría una corriente eléctrica. Y así es cuando el campo magnético es variable. Pero fue Maxwell el que terminó por demostrar el acoplamiento simétrico entre campos eléctrico y magnético variables, por la incompatibilidad de la Ley de Ampere cuando se aplica a una de las placas de un condensador en un circuito eléctrico. La “corriente” de desplazamiento completaba la Ley de Ampere cuyo origen era la variación temporal de un campo eléctrico.

Hay que matizar que no es necesaria la existencia explícita de un circuito cerrado para que se dé inducción magnética. Una varilla conductora móvil bajo la acción de un campo magnético estacionario sufrirá inducción. Siempre se puede suponer que el circuito es el formado por la varilla y un polímetro conectado a ambos extremos para medir la propia intensidad inducida. Entonces, ¿qué es lo que cambia en este caso con respecto al caso de un conductor cerrado? La superficie sobre la que integrar para obtener el flujo magnético sería la superficie barrida por la varilla en su movimiento hasta un instante t, colocando los correspondientes límites de integración en la integral de superficie. Por ejemplo, si la varilla se mueve uniformemente con una velocidad v en la dirección x, la integración en una de las dimensiones de la superficie barrida será de x0 a x0+vt. Por otro lado, este tipo de problemas también se puede resolver sin aplicar la Ley de Lenz-Faraday. Como es sabido, el campo eléctrico no conservativo para el caso arriba descrito sería v×B (producto vectorial) conforme la Ley de Lorentz. Si aplicamos la definición de fuerza electromotriz como la circulación del campo eléctrico (total) que exista sobre el circuito cerrado (varilla+polímetro), se llega a que la fuerza electromotriz será igual a la integral de línea de v×B a lo largo de la varilla puesto que en el resto del circuito no existe ningún campo eléctrico.

Según la Ley de Lenz-Faraday, ¿qué sentido debe tener la corriente inducida en una espira estática que es atravesada por un campo magnético cuyo módulo decrece con el tiempo? La corriente debe ser tal que aparezca un campo magnético inducido, también decreciente pero con el MISMO sentido que el campo externo para contrarrestar la variación de su flujo magnético. Si el campo fuera uniforme pero la espira se moviera a lo largo del campo deceleradamente, ocurriría fenomenológicamente lo mismo aunque la variación de flujo magnético se achacaría al movimiento de la superficie atravesada. El origen microscópico de esta corriente inducida está en la fuerza magnética (qv×B) ejercida por el campo externo sobre las cargas móviles, ligadas a la espira conductora. Pero, ¿cómo se explica cuando la espira está inmóvil? El campo magnético variable genera un campo eléctrico no conservativo (electromotriz) que provoca el movimiento de las cargas libres de la espira.