En un MRU, la resultante de fuerzas es nula y el trabajo total también, de ahí que la variación de energía cinética sea nula y la velocidad (módulo) permanezca constante. En cambio, en un MCU, con velocidad lineal (módulo) constante, la resultante de fuerzas es no nula pero el trabajo total es nulo, ya que las fuerzas normales no contribuyen al trabajo en un desplazamiento curvo. Como casos paradigmáticos destacan las tensiones, fuerzas de apoyo y las fuerzas de rozamiento estático que permiten describir un movimiento circular. Ninguna de estas fuerzas realiza trabajo, sin entrar en si son o no disipativas.

Otro caso donde el trabajo es nulo, sin serlo la fuerza, es lo que ocurre con las fuerzas magnéticas que, por ser perpendiculares a la velocidad de la carga eléctrica, lo son al desplazamiento. Por este motivo, el campo magnético no es conservativo.

En los choques o antichoques (objetos que se separan repentinamente), se conserva la cantidad de movimiento del sistema en una determinada dirección si en esa dirección no existen fuerzas externas, o la fuerza externa neta es nula o las fuerzas externas implicadas no son de tipo impulsivo. En cambio, la conservación de la energía cinética (mecánica pues en un choque “instantáneo” no se cambia de posición/configuración) dependerá del tipo de choque/antichoque. El choque perfectamente elástico es aquél en el que se conserva la energía cinética del conjunto justo antes y justo después del choque. En cualquier otro choque (inelástico), se pierde energía (en forma de calor usualmente) siendo el caso límite el choque perfectamente inelástico o plástico donde la pérdida (o ganancia si fuera antichoque) es máxima.

Una explosión es un ejemplo de antichoque plástico. Otro ejemplo: si dos patinadores que deslizan juntos repentinamente se dan un empujón mutuo de igual intensidad, lo que ocurre es un antichoque inelástico. Si una bola de 1 kg de masa choca contra un bloque en reposo de 1 kg y éste se mueve mientras la bola queda en reposo, el choque ha sido perfectamente elástico (máxima transferencia de energía dentro del sistema). Y si un coche colisiona con una furgoneta que circulaba en una dirección perpendicular quedando empotrado mientras el sistema se desplaza, el choque ha sido plástico.

Justamente, en la resolución de choques/antichoques inelásticos, se recomienda aplicar la 2ª Ley de Newton en forma de cantidad de movimiento a CADA objeto que interacciona. Hay que recordar que, si no existe interacción entre los objetos en una determinada dirección, el estado de movimiento de cada objeto en esa dirección se conserva. En la expresión de la 2ª Ley de Newton aparecerá el cambio de cantidad de movimiento (vector) debido al impulso o, dicho de otro modo, a la fuerza interna que ha sufrido el objeto durante el choque/antichoque por el tiempo que dura el mismo (normalmente muy pequeño, aunque también la fuerza interna suele ser impulsiva). De este modo, si el choque transcurre en el plano, se tendrá un sistema de cuatro ecuaciones escalares (cuatro incógnitas si nos proporcionan las velocidades iniciales y el impulso intercambiado) y que se tiene que reducir a un sistema formado por las dos ecuaciones escalares que se obtendrían de aplicar conservación de la cantidad de movimiento al sistema.

El nivel cero de referencia para cualquier energía potencial es arbitrario. Así, con la energía potencial gravitatoria tomamos un punto de referencia “cómodo” al que le asignamos el valor CERO de energía y de paso colocamos en ese punto el origen de alturas (estas dos acciones no tienen por qué coincidir siempre). ¿Cómo se hace esto con la energía potencial elástica? Recordemos que la expresión de la energía potencial elástica es (1/2)*k*(deformación)²+ cte. Aplíquelo al caso de un bloque colgado de un muelle vertical. ¿Coincide el nivel cero de referencia con la situación de deformación cero o con la de elongación cero? En ese caso, podemos tomar como referencia de energía elástica nula la posición de equilibrio (elongación cero, pero deformación no nula) lo que implicará que la energía potencial gravitatoria está contenida en la elástica y no habría que tenerla en consideración.

Por otro lado, ¿cómo se puede escribir la energía potencial gravitatoria de un péndulo simple como una energía potencial “elástica” (“recuperadora”)? Basta con expresar la energía mecánica del péndulo en términos del ángulo y su velocidad angular y realizar la aproximación de ángulo pequeño en el coseno (aproximación armónica). Dividiendo dicha energía por la longitud del péndulo obtenemos formalmente la energía de un oscilador armónico puntual donde keff=m*ω0².